82 4 Sorption und Desorption von n-Alkanen in Polypropylen n(y ³0, t=0) = 0 n(y=0, t>0) = n_max,pol (  4.2   ) 0 y n H y = ¶ ¶ = (  4.3   ) mit  dem  Diffusionskoeffizienten  D_pol,  der  Moldichte  n  und  der  Höhe  der  Folienplättchen  H. n_max,pol bedeutet die Moldichte des Sorptivs im Polymer im Gleichgewicht mit der Moldichte in der Gasphase. Der Diffusionswiderstand eines möglichen externen fluiden Films zwischen dem Polymer und der Gasphase wurde in der makroskopischen Beschreibung der Diffusion nicht ex- plizit behandelt. Dieser kleine Effekt, wenn er überhaupt vorhanden war, wurde als ein Teil des Diffusionswiderstands des Polymers angesehen.   Die dimensionslose analytische Lösung dieses Gleichungssystems in Form des Verhältnisses der absorbierten Masse m(t) zu der maximal absorbierbaren Masse m_max unterscheidet sich für kurze und lange Zeiten (Crank, 1956): Für kurze Zeiten (D_pol t/H² < 0.05) ( ) (   ) ÷ ÷ ø ö ç ç è æ ú ú û ù ê ê ð é - + p ÷ ÷ ø ö ç ç è æ = å^¥ = - 1 j pol j 2 / 1 2 / 1 2 pol max t D H j ierfc 1 2 H t D 4 m t m (  4.4   ) und für lange Zeiten (D_pol t/H² > 0.05) ( ) ( ) ( ) å^¥ = ÷ ÷ ø ö ç ç è æ p + - p + - = 0 j 2 2 2 pol 2 2 max H 4 t 1 j 2 D exp 1 j 2 8 1 m t m (  4.5   ) Für praktische Zwecke können die Reihenentwicklungen in Gl. 4.4-4.5 schon nach dem zweiten Glied abgebrochen werden. 4.2.2    Zweidimensionale Diffusion im experimentellen parallelen Block Die reale komplizierte Porenstruktur wurde im experimentellen, parallelen Block (Bild 4.5) ver- einfacht. Die Grenze eines herausgegriffenen rechteckigen Elementes des Blockes entspricht der