2.3 Quasi-chemische Anteile 9 ( ) [ ] g + g + g - g + g q T R 1 = ln DIS 3 2 3 3 DIS 3 2 3 1 DIS 3 1 3 1 DIS 2 1 3 1 DIS 2 1 1 1 2 DIS 2 x x x x x x x x x x g (  2.21 ) ( ) [ ] g   + g + g + g - g q T R 1 = ln DIS 3 2 2 2 DIS 3 2 2 1 DIS 3 1 2 1 DIS 2 1 2 1 DIS 3 1 1 1 3 DIS 3 x x x x x x x x x x g (  2.22 ) 2.3 Quasi-chemische Anteile Die  quasi-chemischen  Anteile  der  thermodynamischen  Exzessgrößen  werden  nach  folgenden Beziehungen ermittelt: QUAC i i i QUAC , E ln x RT g g = å (  2.23 ) h X X X X x q 2 1 = h QUAC t s t s ti si i t s t s i i i QUAC E, i h ÷ ÷ ø ö ç ç è æ x ÷ ÷ ø ö ç ç è æ å - å å å (  2.24 ) å = g s s si si s si i QUAC i ƒ¿ X ƒ¿ X ln ƒ¿ zq ln (  2.25 ) ÷ ÷ ø ö ç ç è æ - = zRT g exp ƒÅ QUAC st st (  2.26 ) T h c QUAC , E QUAC , E P ¶ ¶ = (  2.27 ) Die  quasi-chemischen  Größen  g_st^QUAC und h_st^QUAC werden analog ebenfalls nach Gl. 2.14-2.16 berechnet,  jedoch  mit  den  quasi-chemischen  Wechselwirkungsparametern  C_1,st^QUAC,  C_2,st^QUAC und C_3,st^QUAC, die ebenfalls durch Anpassung an Messungen gefunden werden. Damit wird jeder Kontakt (st) durch drei dispersive Wechselwirkungsparameter, C_k,st^DIS, und drei quasi-chemische Wechselwirkungsparameter,  C_k,st^QUAC,  charakterisiert,  wobei  k  =  1  für  die  Exzessgibbsenergie und k = 2 für die Exzessenthalpie steht. Auf diese Weise bleiben die Wechselwirkungsparameter intern miteinander thermodynamisch konsistent. Der Koeffizient für k = 3 wäre aus experimen- tellen c_P^E-Daten zu bestimmen. Da solche Messungen aber nicht vorliegen, wird dieser Koeffi- zient in der vorliegenden Arbeit gleich Null gesetzt.